Barycentre

1996 . . . . . . . . . . B.3.10 Nouvelle Cal´edonie 1996 . . . . . B.3.11 Sportifs de haut niveau 1996 . . . B.3.12 Sujet compl´ementaire . . . . . . . B.4 Courbes param´etr´ees . . . . . . . . . . . . B.4.1 Sujet compl´ementaire . . . . . . . B.5 Barycentre . . . . . . . . . . . . . . . . . . B.5.1 Nouvelle Cal´edonie 1996 (modifi´e) B.5.2 Centres e´ trangers 1994 . . . . . . . B.5.3 Exercice compl´ementaire . . . . . B.5.4 Exercice compl´ementaire . . . . . B.5.5 Exercice compl´ementaire . . . .

molaire (mol.L-1) n : quantité de matière de soluté (mol) V : volume de la solution (L) [X] : concentration molaire (mol.L-1) nX : quantité de matière de soluté (mol) V : volume de la solution (L) χ δ- δ+ Le barycentre des charges négatives est différent du barycentre des charges positives : La molécule d’eau a un caractère dipolaire. 2δ- O H H δ+ δ+ 2δ- O 2δ+ H H H H O H H H H O O H H O Na+ H H O Cl-

étoile attire l’étoile, tout comme l’étoile attire la planète. La masse de l’étoile étant bien plus importante que celle de la planète, le mouvement entrainé est très faible, mais détectable. L’étoile et la planète tournent autour d’un point, appelé barycentre. Le mouvement de l’étoile est circulaire, et s’il est vu sous un angle adapté, l’observateur voit l’étoile se rapprocher et s’éloigner à intervalles réguliers. On va alors observer une variation de la vitesse radiale grâce à l’effet Doppler-Fizeau

nombre de classes. plus les branches reliant deux individus sont longues, plus il y a de différences entre ces individus. Le groupe le plus hétérogène est celui avec les branches les plus longues (cad l’arbre le plus haut). | | | | | Barycentres des classes : | | | | | | | | | | | Classe | salles | entrées | budget | semaines | durée | 1 | 900,000 | 16103749,250 | 21200000,000 | 20,250 | 104,000 | 2 | 960,000 | 14775900,000 | 387000000,000 | 25,000 | 162,000 | 3 | 478

liaisons et possède un doublet non liant. Ainsi la géométrie de la molécule d’ammoniac sera pyramidale 2.2. Justifier le caractère polaire de la molécule d’ammoniac. χ > χ Les liaisons NH sont polarisés. Le barycentre (centre géométrique) des charges positives G+ est différent du barycentre des charges négatives G- du fait de la géométrie de la molécule. La molécule est donc polaire 2.3. On s’intéresse au spectre Infrarouge de l’urée. 2.3.1. Nommer la grandeur qui figure en abscisse du spectre Infrarouge

CLASSIFICATION ASCENDANTE HIÉRARCHIQUE: Agrégations successives d’individus ou groupes d’individus deux à deux les plus « proches » 2. NUÉES DYNAMIQUES: Les groupes sont fixés à priori: • agrégations séquentielles autour de K « noyaux » • calcul des barycentres des K groupes, devenant les nouveaux « noyaux » • itération jusqu’à convergence Présentation de la CAHI • La CAH s’applique « normalement » sur des individus statistiques (personnes, marques…) • On souhaite regrouper ces individus selon un

d’hydrogène (2,2). Les liaisons covalentes entre O et H sont donc polarisées. Si la molécule d’eau était linéaire, elle admettrait une symétrie centrale et serait apolaire. H O H Mais la molécule d’eau est coudée. Le barycentre des charges + n’est donc pas confondu avec le barycentre des charges -. La molécule est polaire. Elle est donc assimilable à un dipôle électrique. - 2δ O H +δ H +δ http://www.extra-terrestre.net/ 2 1ère S – Cours Chimie 2 – Solutions électrolytiques III

sens opposé) : − Vy . La bille après le choc, prendra alors un chemin suivant la résultante des nouvelles composantes Vx et − Vy . En négligeant les frottements, l’angle réfléchi qui sera égal à l’angle incident. Exercice 09 : Déterminer le barycentre (centre de masse) des figures suivantes. Proposer une méthode de décomposition en éléments infinitésimaux des corps qui ne peuvent être décomposés en éléments usuels (méthodes d’intégration simple, double et triple). Chercher la solution dans

engendré par un ensemble de points 1.2.3 Intersection de deux sous-espaces affines . . . . . . . 1.2.4 Parallélisme de deux sous-espace affines . . . . . . . . 1.3 Barycentre . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.3.1 Fonction vectorielle de Leibnitz . . . . . . . . . . . . 1.3.2 Définition et prooprièté du barycentre . . . . . . . . . 1.4 Espaces affines de dimension finie . . . . . . . . . . . . . . . 1.4.1 Repère affine - Coordonnées barycentriques . . . . . . 1.4.2 Repère cartésien

= 0 dt dt Or le barycentre du système Terre-satellite vaut rB = mt rt + ms rs mt + ms On en conclut que le barycentre n’est pas accéléré, puisque d 2 rB =0 dt2 L’ensemble Terre-satellite subit donc un mouvement rectiligne uniforme ! on peut dissocier le mouvement de l’ensemble Terresatellite de celui du satellite autour de la Terre Orbites Au lieu d’étudier cette trajectoire-ci On pourra se contenter d’étudier celle-là (beaucoup plus simple) barycentre Orbites Calculons