Vecteur énergétique

Tutoriel ArcGIS Cartothèque Jean-Marie-Roy Table des matières Qu’est ce que ArcGis? Types de données Module ArcMap Systèmes de coordonnées et projection Convertir un format vectoriel en matriciel Classifier les données matricielles Étiqueter les données Conversion en format KML : Google Earth Travailler avec des données 3D Géotraitement Sélection Éditer un fichier Symbologie Systèmes de coordonnées Système géographique : Système de représentation de coordonnées basé

libre : Expérience : fiche élève 3 On a représenté ici la chronophotographie d’une chute libre. Les positions sont relevées toutes les 33 ms. Les positions relatives du centre d’inertie G de la bille sont alignées mais pas équidistantes. Donc son vecteur vitesse garde le même sens, la même direction, mais a à chaque r instant une valeur différente : vG ≠ cte L’expérience étant faite dans le référentiel terrestre, supposé galiléen, si le solide était pseudo isolé, son centre d’inertie G aurait un mouvement

supposé horizontal (perpendiculaire à r la direction du vecteur accélération gravitationnelle g ). Nous limitons cette étude aux cas où : • l'unique force à laquelle est soumis le projectile est sa force de pesanteur r • l'accélération gravitationnelle g est constante (en norme et en orientation) dans la région où se déplace le projectile. Choix du repère On choisit un repère cartésien dont l'axe y a la même direction que celle du vecteur r accélération gravitationnelle g (la verticale) et dont

ACTIVITE 1: A LA RECHERCHE DES VECTEURS (VERSION ELEVE) Un pirate vous a légué la carte ci-dessous, représentant différents points d'une île où est caché un trésor. Au verso de cette carte, le pirate a laissé l'indication suivante, un peu effacée par le temps: « Pour trouver mon trésor, il faut partir de puis se déplacer de quatre carreaux vers la droite et de trois carreaux vers le bas » Première partie: 1/ a/ Placer sur la carte le point A' où vous devrez creuser si vous

la figure les vecteurs de base u ρ , u θ du système de coordonnées polaires attaché au point M ainsi que ceux du système de coordonnées intrinsèques (Serret-Frenet). { } Exprimer les coordonnées cartésiennes des vecteurs u ρ et u θ . On notera u x et u y les vecteurs de base du repère Oxy. 2/ Application L’angle polaire θ varie au cours du temps t suivant la loi θ = ωt , où ω est une constante positive. a - Déterminer les dérivées par rapport à l’angle polaire des vecteurs u ρ et u θ . b

principes de Newton 1. Rappels sur les forces Rappel 1 : On appelle force toute cause capable de:  modifier le mouvement d’un corps;  de déformer un corps. Rappel 2 : Une force est une grandeur vectorielle. Une force est donc représentée par son vecteur dont les caractéristiques sont :  direction : droite d’action de la force = droite sur laquelle la force agit;  sens : sens dans lequel la force agit;  norme : intensité de la force;  point d’application : point du corps auquel la force s’exerce

Module MS3 UE 2 .1 Flexion de poutres droites continues Page 1/11 IUT Génie Civil 1ère année TP de Résistance des Matériaux –MS3 FLEXION DE POUTRES DROITES CONTINUES (CAS ISOSTATIQUE et HYPERSTATIQUE) Objectifs du TP • • • Détermination et comparaison de la déformée et de la flèche d'une poutre droite dans le cas isostatique puis dans le cas hyperstatique. Influence des liaisons externes. Etude des contraintes, et de leurs variations le long de la poutre hyperstatique. Remarque

R)   y avec : y  0 L’allongement relatif d’une ligne située à l’ordonnée y de la surface neutre s’écrit alors: S 'U  yd  y e   Rd R TS ' Et la contrainte au point U obtenue par la loi de Hooke  = E e: y   E R R 0 (vecteur contrainte dirigé vers les x1positifs) y>0 Répartition des contraintes normales sur une section droite de la poutre y1 S1 x1 y1 Mz Plan de symétrie de la poutre Expression des contraintes normales en fonction de Mz M ds S1

[http://mp.cpgedupuydelome.fr] édité le 3 juin 2013 Enoncés 1 Déterminants Applications multilinéaires Exercice 1 [ 01410 ] [correction] Soient F et G deux sous-espaces vectoriels supplémentaires d’un K-espace vectoriel E. Soient f une forme linéaire sur E, p la projection vectorielle sur F parallèlement à G et q = Id − p sa projection complémentaire. Montrer que l’application ϕ : E × E → K définie par ϕ(x, y) = f (p(x))f (q(y)) − f (p(y))f (q(x)) est une forme bilinéaire alternée sur E

CHAPITRE 1. REVUE DES NOTIONS DE BASE ´ 1.8.3 Representation vectorielle d’une forme d’onde sinuso¨dale ı ejθ = cos θ + j sin θ → cos θ = {ejθ } v(t) = Vm cos(ω0 t + φ) = De facon vectorielle : ¸ {Vm ejω0 t+φ } V (t) = Vm ejω0 t+φ → → → → Vecteur tournant dans le plan complexe Amplitude Vm Vitesse de rotation = ω0 Phase initiale (` t = 0) = φ a Im ω0 Vm φ Vm cos(ω0 t + φ) Re Figure 1.3 – Repr´ sentation vectorielle e 1.8.4 Notation par phaseur v(t) Vt = Vm cos(ω0 t + φ)