Réponse impulsionnelle

ou le filtrage inverse : ces dernières techniques sont basées sur une estimation du canal faite à partir des signaux reçus, et permettent de de compenser les distorsions de spectre introduites par la propagation, de façon à recompresser la réponse impulsionnelle des signaux reçus comme l’aurait fait une de nos techniques. De ce fait, même si ces techniques de retournement temporel ou de filtrage inverse peuvent éventuellement apporter une amélioration dans certains cas très symptomatiques, leur utilisation

[0 ; 20kHz]. 1 V ZC 1 jCω 1.2.1. La relation du pont diviseur donne : T( jω) = 2 = = = . 1 V1 ZR + ZC 1 + jRCω R+ jCω 1.2.2. T(ω) = T( jω) = 1.1. 2.1. La structure de l'algorithme est indiquée ci-dessous : xn R 0,5 sn 2.2. Réponse impulsionnelle de l'algorithme : n xn sn -2 0 0 -1 0 0 0 1 0,5 1 0 0,5 2 0 0 3 0 0 4 0 0   1 . et G dB = 20 log  2  2  1 + ( RCω) 1 + ( RCω)   1.3.1. Le signal v1(t) est non sinusoïdal car son spectre comporte plusieurs raies. 1.3.2. Les différentes

Simulink 4 2. Premier montage 4 3. Deuxième montage 9 1-Avec codage hamming C(7,4) 10 Entrée canal : 10 Sortie canal : 10 Sortie du filtre : 10 Réponse temporelle : 11 2- Sans codage hamming 11 Entrée canal : 11 Sortie canal : 11 Sortie filtre : 11 Réponse temporelle : 12 TEB : 12 Conclusion 13 Figure 13 Tableau 14 Introduction Ce projet intervient à la suite des cours magistraux et des travaux dirigés de communication

caméra holographique utilisée est basée sur un support d'enregistrement holographique dynamique (cristal photoréfractif).. Cet instrument a déjà été présenté à maintes reprises, avec une laser continu 1-3 ainsi qu'une variante utilisant un laser impulsionnel 4,5. Rappelons que l'originalité de cet instrument vient du fait que le cristal photoréfractif enregistre l'hologramme in-situ, ne nécessitant donc pas de développement chimique (comme dans le cas des supports holographiques argentiques)

phase et un retard Atténuation proportionnelle à 1/r α, α compris entre 2.5 et 5. Par combinaison, ces trajets engendrent des évanouissements CNAM Electronique C2 • Réponse impulsionnelle d’un canal multi-trajet équivalent en bande de base: • L est le nombre de trajets (très grand voir infini) • Réponse impulsionnelle variant dans le temps CNAM Electronique C2 2-1 Caractérisation des canaux radiomobiles • En supposant que les différents trajets ne sont pas corrélés (canal WSSUS)

Résolution d’une équation différentielle à l’aide de la transformation 12.04.10.de Laplace Usage du théorème de la valeur finale 102 102 103 106 108 110 IV IV-1 IV-2 IV-3 IV-4 FONCTION DE TRANSFERT D’UN SYSTÈME LINÉAIRE INVARIANT Définition Vocabulaire Réponse indicielle - notion de signature Analyse de la stabilité à partir des pôles de la fonction de transfert 113 113 113 114 114 kamal v Table des matères IV-5 IV-6 IV-7 IV-8 Remarque concernant le gain Exemples Pôles d’une fonction et théorème de

sinusoïdaux représentés à la figure 2. T= ΔX ; f = 1/T = 500 kHz. 1.2. Calculer l’atténuation introduite par la paire différentielle en dB à cette fréquence. d’où GA = 20.log(A) = -2,4 dB. 1.3. Placer ce point de mesure nommé A sur le document  réponse  1. 1.4. Déterminer l’atténuation de la ligne de transmission à la fréquence 5MHz. GB = -8,0 dB. 1.5. Indiquer comment se comporte la paire différentielle torsadée de 100m. Filtre passe bas. 2. Impédance caractéristique et résistances de terminaison

ordonnée Émission spontanée et émission stimulée Nécessité d’un apport extérieur d’énergie (pompage) Réalisation d’un oscillateur optique entre deux miroirs Types de Laser (nature du support amplificateur ou mode de fonctionnement continu ou impulsionnel) et applications (mesures de distances, mesures de pollution, découpe Laser, chirurgie Laser, temps atomique, transmission de l’information … ) 2. Décrire et comprendre les principes physiques du Laser : Dans cette partie on utilise la simulation

giv) e2iT gy a — f giv) e2iTh dr, — “oo -f gly) e"7) dy= — g(t) > g(—th=— git). Exercice 3. Soit respectivement X(v) et Y{v) la partie réelle et imaginaire de la fonction de transfert T(v) d’‘un filtre réalisable. Sachant que la reponse impulsionnelle T(t) est une fonction réelle, montrer que : 20 oo 2i x Yoy= vp { z (a) du, x= wf a¥tu) du. nT 0 ve nw o ve—u ue 20 $. Nous avons: Tv) = X(v) +1 Yl) -[ Tithe 2™t dt et de plus : oO HIX]=—-Y , HIY]=X. Le fait que T soit une fonction réelle

contrôler l’allure des spectres ldes codes générés. Afin d’assurer la construction des bases orthogonales dont les spectres sont controlés, il est possible de générer des bruits blancs, de les mettre en forme spectralement par l’emploi d’un filtre de réponse fréquentielle adaptée au spectre désiré puis d’orthogonaliser les signaux filtrés au moyen d’une décomposition en valeurs singulières [7]. Une autre méthode, permettant un meilleur contrôle de la régularité de l’allure spectrale des signaux générés