Équation du mouvement

n 1 0.6 0 b 24 18.5 0.4 Selon ce diagramme le coefficient CD s’exprime en fonction du nombre de Reynolds compris entre 1 et 10 000 comme suit : Pour calculer la vitesse de particule il faut procéder par essais et erreurs en utilisant les équations On y distingue trois domaines particuliers. La plupart des problèmes de séparation solide-liquide dans le traitement des eaux usées sont étudiés par la loi de stockes où le premier terme est prédominant. En combinant les expressions de CD et du nombre

système à un instant donné dépend de son état à l’instant antérieur et des actions qui s’exercent sur lui. L’expression mathématique de ce déterminisme, dans le cadre du programme de terminale S, c’est l’ensemble constitué par une équation d’évolution, c’est-à-dire une équation différentielle, et des conditions initiales. Ces notions sont nouvelles pour les élèves, de même que la notion d’état. En réalité, comme on va le voir, c’est le cadre théorique dans lequel on travaille qui détermine ce qu’est

......................... 9 II-MODELISATION DU PHENOMENE DE RESONANCE SUR UN PONT ................................111 1) DESCRIPTION DU PHENOMENE A L’AIDE D’UNE EXPERIENCE ........................................................ 11 2) MISE EN EQUATION ET RESOLUTION THEORIQUE ...................................................................... 11 3) APPLICATION A UN EXEMPLE NUMERIQUE ............................................................................... 15 III-CONSEQUENCES DE LA RESONANCE

´ Equations diff´rentielles stochastiques e en dimension finie et infinie Vincent B´n´zech, Philippe Bouafia e e Nous tenons ` remercier chaleureusement Arnaud Basson, qui nous a encadr´ avec a e constance et nous a orient´ vers des r´sultats fascinants sur les ´quations en dimension e e e infinie. En l’absence de pr´cision, on travaillera sur un espace de probabilit´ (Ω, F, P ). e e Table des mati`res e 1 Introduction 2 L’int´grale d’Itˆ en dimension finie e o 2.1 L’int´grale d’Itˆ pour les fonctions

 Vx  Vy  Vz  dt x y z t    ( 2) (1) (1) où : (1) : représente la dérivée convective ; (2) : la dérivée instantanée ou locale. 2. Loi fondamentale de l’hydrostatique  gi  p 0 x i (2.1)   g  grad p  0 (2.2) 3. Equation de Continuité   (3.1)   (3.2)    div  V  0 t     Vi  0 t x i 4. Théorème de Liebniz le taux de variation, dans le temps, d’une variable extensive  associée à un système matériel, est égal à la somme d’une intégrale de volume

def : La portance est la force qui permet à un aéronef de s'élever et de se maintenir en altitude. La portance aérodynamique est la composante de la force subie par un corps en mouvement dans un fluide qui s'exerce perpendiculairement à la direction du mouvement. C'est la portance des aérodynes (engins plus denses que l'air). On parle de portance aérostatique pour les aérostats1(mongolfières, dirigeables). Cela correspond à la poussée d'Archimède. 2/ Description[modifier | modifier le code]

Cinématique du point I-1 - Mouvement rectiligne: x(m) Exercice 1 : 100 50 t(s) 0 10 20 30 40 50 60 70 -50 Un mobile M décrit un mouvement rectiligne suivant un axe (x’ox). La figure cidessus montre son diagramme des espaces. 1°)- Décrire qualitativement le mouvement du mobile sur l’axe x’ox. 2°)- Représenter qualitativement le diagramme des vitesses V(t) : On donne V ( 0 ) =10m/s. 3°)- Quelles sont les différentes phases du mouvement ? Préciser leur nature.

Le temps selon Etienne Klein Etienne Klein : que savons-nous du temps ? Aristote : le temps est inséparable du mouvement. Le temps c’est le changement ou on dit le temps c’est le devenir, on remplace le temps par autre chose que lui-même. 2 pièges à éviter : - le piège du philosophe qui dit que la question du temps a été résolue par Kant ou Heidegger - le piège du physicien qui dit que la question du temps est épuisée par le fait que le point est mathématisé. Pour lui, le temps c’est la variable

constante, les équations du mouvement rectiligne uniformément accéléré vues au chapitre 1 s’appliquent toujours. L’essentiel ici sera donc de trouver une façon d’exprimer l’accélération d’un objet sur un plan incliné pour pouvoir éventuellement décrire son mouvement. Dans ce chapitre nous étudierons le mouvement d’un objet sur un plan incliné, sans frottement et soumis à l’action de plusieurs forces. Ce sera l’occasion de présenter les deux premières lois de Newton relatives au mouvement. Ces lois

. . . . . . . . . . . . . . . . 4.13.5 Le principe d’indétermination d’Heisenberg . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5 Formalisme mathématique de la mécanique quantique 5.1 Equation de Schrödinger dépendante du temps . . . . . . . . . 5.2 Conservation de la norme et courant de probabilité . . . . . . . 5.3 Equation de Schrödinger indépendante du temps . . . . . . . . 5.4 Un cas simple : le puits de potentiel infini . . . . . . . . . . . . 5.5 Calcul des valeurs moyennes . . . . . . . . .