Équation du mouvement

vitesse en fonction de la hauteur de chute – afficher le modèle approprié (courbe de tendance) et afficher son équation Sur le compte rendu, noter : – la formule utilisée dans le tableur pour calculer le carré de la vitesse – l'allure de la courbe représentant l'évolution du carré de la vitesse en fonction de la hauteur de chute – l'équation de cette courbe 2 2 – en comparant cette équation à la relation v −v 0=2× g×h , déterminer l'écart relatif entre la valeur expérimentale de g et sa valeur théorique

A. GAZ PARFAIT : MODELE CINETIQUE 35 1) Définition du gaz parfait 35 2) Énergie et température du gaz parfait monoatomique 35 3) Pression cinétique du gaz parfait 35 B. GAZ PARFAIT ET GAZ REEL : EQUATION D’ETAT 35 1) Paramètre d’état et équation d’état 35 2) Équation d’état des gaz parfaits 36 3) Équation d’état des gaz réels-modèle limite du gaz parfait 36 a) Gaz réels 36 b) Modèle limite du gaz parfait 36 C. COEFFICIENTS THERMIQUES 36 1) Coefficients thermiques (ou calorimétriques) 36 2) Coefficients

2.1 Les différentes composantes Une série chronologique exprimant les ventes en fonction du temps, recouvre normalement plusieurs fonctions différentes, chacune d’elle exprimant la tendance, la variation saisonnière, la variation cyclique et un mouvement irrégulier. L’importance relative de ces fonctions dépend du produit et du marché. Pour le produit considéré, on écrit alors les ventes Y selon le produit des fonctions suivantes : Y=T·S·C·I avec T S C I incidence due à la tendance, variation saisonnière

une vitesse , avec un angle a par rapport à l’horizontale, à partir d’un point O pris comme origine du repère dans lequel on étudiera le mouvement. Le champ de gravitation dans la région de l’espace où s’effectuera le lancer est uniforme, de valeur g0. On néglige les frottements. 2-1-1 Etablir les équations horaires x = f(t) et z = g(t) du mouvement dans le repère orthonormé . 2-1-2 Etablir l’équation de la trajectoire z = h(x). 2-2 La balle tombe sur l’axe Ox en un point P. La distance

le snake. 2.1.4. Déformation du contour actif : Pour déformer le contour actif, on pose v ( x, y ) comme étant la coordonnée généralisée pour la réduction des équations du mouvement donné par l’équation de Lagrange. D’où la minimisation de la fonction J suivante : J = T I(v(s)) (5) (11) Les équations d'Euler-Lagrange mouvement de contour deviennent: ∂ (L ) − ∂ ∂ (L ) − ∂ ∂ (L ) + ∂ s ∂xs ∂t ∂xt ∂x relatives au ( ) ( ) (12) ∂ (∂ ∂ s ∂x 2 2 ss 2 ⎛ ⎞ (L ) =

consommation est souvent privilégié, notamment pour des questions de disponibilité et de fiabilité des données. Le taux de change effectif traduit l’impact du change sur la compétitivité-prix à l’exportation Il tient compte de l’ensemble des mouvements des principales devises Le taux de change effectif peut être corrigé des prix Le taux de change effectif réel est moins volatil que le taux de change effectif nominal 34 Note de conjoncture Les effets de l'appréciation de l'euro

celui-ci, vous verrez sa montre tourner de plus en plus lentement. Le déplacement de l'aiguille correspondant à une seconde prendra de plus en plus de temps, une minute, une heure, une journée. Au moment où il atteindra le rayon de Schwarzschild, ce mouvement prendra un temps infini. L'image de votre ami restera figée pour l'éternité. Pour lui, par contre, la situation sera inversée. Quand il lira l'heure sur sa montre, il ne remarquera rien de spécial. Mais c'est en regardant la vôtre qu'il sera

reproduction réduite). Le repère d’espace aura pour origine O, position occupé par G quand le mobile est abandonné, et pour vecteur unitaire de base i porté par la trajectoire et orienté dans le sens du mouvement y j O Figure 1 i x Figure 2 A partir d’un instant t quelconque du mouvement, on a relevé les valeurs prises par la vitesse du centre d’inertie G du mobile : Date V (m/s) t 0,395 t+ τ 0,412 t+2 τ 0,429 t+3 τ 0,446 t+4 τ 0,463 t+5 τ 0,479 t+6 τ 0,497 t+7 τ 0,514 t+8 τ 0,531 t+9 τ

Grandeurs Equations aux dimensions Syst`mes d’unit´s e e Erreurs et incertitudes Unit´s et Mesure e ´quations aux dimensions, syst`mes d’unit´s, erreurs et incertitudes e e e Fabien Souli´ e Laboratoire de M´canique et G´nie Civil e e UMR 5508 – Universit´ Montpellier 2 e Polytech’Montpellier janvier 2008 Fabien Souli´ e Unit´s et Mesure e Grandeurs Equations aux dimensions Syst`mes d’unit´s e e Erreurs et incertitudes Plan 1 2 3 Grandeurs physiques Equations aux dimensions

´ UFR DE MATHEMATIQUES ET INFORMATIQUE Maˆ ıtrise d’Ing´nierie Math´matique e e ´ EQUATIONS AUX ´ ´ DERIVEES PARTIELLES Georges Koepfler 2001 - gk@math-info.univ-paris5.fr Table des mati`res e 1 Introduction 1.1 D´finitions . . . . . . . . . . . . . . . . . . . e 1.2 Notions de solution . . . . . . . . . . . . . . 1.3 Exemples d’´quations aux d´riv´es partielles e e e 1.3.1 Physique . . . . . . . . . . . . . . . . 1.3.2 Biologie. Dynamique des populations 1.3.3 Traitement des images