Équation d'état

formes des équations de Navier-Stokes. Nous n'en présenterons que certaines. Ces formes dépendent aussi des notations utilisées. Ainsi, il existe plusieurs façons équivalentes d'exprimer les équations de conservation en termes d’opérateurs différentiels. La formulation différentielle générale de ces équations est : Équation de continuité (ou équation de bilan de la masse) \frac{\partial \rho}{\partial t} + \overrightarrow{\nabla} \cdot (\rho \vec{v}) = 0 Équation de bilan de

verticales (avec ou sans frottement) mais les chutes libres (avec ou sans vitesse initiale). Ainsi, dans ce chapitre, après les définitions de la chute libre et du champ de pesanteur uniforme, la modélisation commune à toute chute libre conduit aux équations différentielles. Leur résolution fait alors intervenir les conditions initiales et différencie les mouvements avec ou sans vitesse initiale. Les activités proposées permettent d’introduire les conditions de « chute libre ». Une étude expérimentale

quantitative à expliquer et plusieurs variables quantitatives explicatives indépendantes comme on l’admet généralement ; de déterminer les équations d’un ajustement polynomial non-linéaire pour l’analyse des liens entre deux variables quantitatives ; de déterminer les équations de surfaces de tendances ; d’analyser la rugosité du relief ; de déterminer les équations polynomiales d’un modèle de correction géométrique applicable à des vecteurs et/ou des données raster. 1. RÉGRESSION LINÉAIRE : LES PRINCIPES

TMS 1) : Définition Um x ( x, y ) = 1 X 4 Y 4 2) Equation 1 : −3 UmY ( x, y ) = 1 Y 4 X 4 Equation 2 : −3 1 4 1 4 Um x ( x, y ) = αX α −1Y β UmY ( x, y ) = βX α Y β −1 −1 2 Um x ( x, y ) = 1 X 2 Equation 3 : 1 UmY ( x, y ) = X 2 3) TMS : Définition Y Equation 1 : TMS X / Y Equation 2 : TMS X / Y 1 Y 4X 4 X = = 4 −3 1 = Um X ( X , Y ) 1 X 4 Y 4 Y 4 α β −1 β X βX Y = = α −1 β α Y αX Y Um y ( X , Y ) −3 1 Equation 3 : TMS X / Y = X 1 X 2 1 2 2 −1 =2

donnés ne peut pas être obtus. Pourquoi devrions-nous nous inquiéter de savoir si un angle est obtus ou non? Rappelez-vous que la connaissance des sinus d'un angle d'un triangle ne vous dit pas ce que l'angle est, depuis, il ya deux solutions à une équation sin D = y entre 0 ° et 180 °, un angle aigu D y = arcsin et un angle obtus D = 180o - arcsin y. Si nous savons d'avance que le D angle est aigu, alors que nous savons utiliser D = arcsin y. Dans l'exemple, nous savons c a = 10, B = 32o, = 15 et

Exercice 1 (4 points) : [pic] Le couple solution du système est (- 1 ; 1). Exercice 2 (6,5 points) : 1) [pic] Le couple solution du système est (1 ; 1). 2) (1 pt par droite : équation et tracé ; 0,5 pt pour le point d’intersection) Les deux équations sont celles de deux équations de droites : [pic] Pour tracer ces deux droites, on peut placer, par exemple, les points suivants : * Pour (D1) : (1 ; 1) et (-2 ; 6) * Pour (D2) : (-1 ; 0) et (0 ; 0,5) On lit les coordonnées

, pour tout réel λ l'équation ln x = λ admet une unique On a donc ln e = 1. Le nombre e s'obtient avec une calculatrice avec la touche ex et x = 1. On obtient e Plus généralement, ln e = p ln e = p, relation pratique pour la résolution des équations : ln(x + 3) = 9 pour x > −3 ln(x + 3) = ln e9 x + 3 = e9   2,718... p x = e9 − 3 8100 Fonction logarithme néperien page 3 G. COSTANTINI 3) Représentation graphique de la fonction ln 1 1 2 e 3 −1 IV)

SEYNHAEVE Les circuits de transport et de distribution de fluides. Les pompes et ventilateurs. Les compresseurs et soufflantes. Ecoulement de fluides dans l'industrie 1 1 Chapitre 1 : Les écoulements de fluides incompressibles 1. Les équations de la conservation. Masse - Énergie mécanique - Énergie thermique 2. La « perte de charge » 3. L’écoulement dans des conduites et canaux droits 4. L’écoulement dans des variations de section 5. Le changement de direction de l'écoulement 6. Autres

........037 1-2-4-1 - Champ Newtonien d'un centre actif.037 1-2-4-2 - Champ et potentiel d'une..........039 distribution de centres actifs. 1-2-4-3 - Etude du flux.....................040 1-2-4-4 - Théorème de Gauss.................041 1-2-4-5 - Equation de Poisson...............041 1-2-5 - Application au champ de gravitation.........043 1-2-5-1 - Loi de l'attraction universelle....043 1-2-5-2 - Attraction universelle et Pesanteur044 CHAPITRE III LA PESANTEUR 1 - Accélération de la pesanteur

puissances de vecteur tension. Pour une meilleure compréhension j’ai mis un exemple, avec x le vecteur tension, y le vecteur courant et le degré de polynôme est p : [pic] La première équation (k = 0) s'écrit : [pic] C'est à dire : nco + c1S1 + c2S2 + … + cpSp = Wo La seconde équation (k = 1) s'écrit : [pic] C'est à dire : coS1 + c1S2 + c2S3 + … + cpSp+1 = W1 La k-ème s'écrira : coSk-1 + c1Sk + c2Sk+1 + … + cpSp+k-1 = Wk et la (p+1)-ème : coSp + c1Sp+1 +