Accélération angulaire

plusieurs forces. Somme des forces orientées vers le centre du cercle Accélération centripète du corps de masse m v F m  r 2 t x i) Lien entre la force centripète et l’accélération centripète On peut réécrire l’expression précédente en remplaçant l’accélération centripète par son expression et en définissant un axe x positif pointant vers l’axe de rotation : Somme des forces orientées vers le centre du cercle Accélération centripète du corps de masse m 2 v t F  m  xr 2 v t Fx m Fy m ay

BE TD 2 Accélération pendulaire Pour palier au manque d'amortissement du système précédent, un autre dispositif est mis en place : l'accéléromètre pendulaire. Nous nous intéressons maintenant à l'accéléromètre pendulaire suivant : (schéma) Il est composé d'un cylindre d'inertie I avec un balourd de masse m, situé à une distance r de son axe. Deux moment s'opposent à la rotation de cet axe : celui d' un ressort de raideur k, et celui d'un frottement visqueux de coefficient f.

DU GYROSCOPE - OBJECTIFS : 1. Déterminer le moment d'inertie du gyroscope en mesurant l'accélération angulaire. 2. Déterminer le moment d'inertie en mesurant la gyrofréquence (le rotation du disque du gyroscope) et la fréquence de précession - PRINCIPE Un gyroscope (du grec « qui observe la rotation ») est un appareil qui exploite le principe de la conservation du moment angulaire en physique (ou encore stabilité gyroscopique ou effet gyroscopique). Cette loi fondamentale de la mécanique

phase (φ) : Angle initial du mouvement (rad) Vitesse angulaire (ω) : vitesse du mouvement (rad/s) Démonstration (position, vitesse et accélération) : 1. x(t) = xmcos( ωt + φ) 2. vx(t) = d/dt xmcos( ωt + φ) = -ωxmsin( ωt + φ) 3. ax(t) = d/dt -ωxmsin( ωt + φ) = -ω2xmcos( ωt + φ) = -ω2x(t) 1.3 Deuxième loi de Newton Démonstration (2e Newton): 1. Frés, x = max = -(mω2) 2. FRx = -kx 3. k = mω2 4. Pour la fréquence angulaire 5. Pour la période 1.4 L’énergie d’un m.h.s. Énergie

Il est donc nécessaire de recréer un peu d’énergie : C’est LE BUT DU FOUETTE --> le SHOOT !!!!! Description du shoot : Je retarde mes jambes par une ouverture du bassin et en laissant traîner mes pointes en arrière. Ensuite accélération des pointes de pieds et des jambes donc accumulation d’énergie dans les membres inférieurs, qui par blocage de la ceinture pelvienne, sera transmise à l’ensemble du corps (transfert d’énergie).

TRAVAUX DIRIGES TERMINALE S 1 Questions de cours E A 1) Énoncer le principe de l’inertie. 2) Énoncer le théorème du centre d’inertie. 3) Énoncer le théorème de l’accélération angulaire. 4) Indiquer comment on doit procéder pour appliquer systématiquement le théorème du centre d’inertie ou de l’accélération angulaire. 5) ) Énoncer le théorème de l'énergie cinétique. Une variation d'énergie cinétique peut elle être négative ? Justifier et illustrer par un exemple. → → 2 Le théorème du centre

nouvelle force, la force centrifuge, qui est une accélération qui s'exerce radialement vers l'extérieur de l'axe de rotation (voir fig. 2). Pour un constituant donné, en choisissant correctement la vitesse de rotation, l'accélération obtenue peut devenir prépondérante par rapport à l'agitation moléculaire (voir Fig. 1B), ce qui entraîne sa sédimentation vers le fond du récipient ou sa remontée. L'accélération obtenue, notée g, est fonction de la vitesse angulaire de rotation et de la distance à l'axe de

Le galet freineur 2013 Travaux pratiques SII EXPERIMENTER 1 I.1-Fonctionnement du frein inertiel. Expérience. Le galet freineur étant monté sur son support : Enrouler la ficelle sur le tambour, Disposer une masse de 1 Kg sur le support prévu à cet effet, Accrocher le support de masse sur la ficelle, Laisser l’ensemble se dérouler. Activité 9 : Que pouvez-vous dire de la vitesse de chute de la masse ? La vitesse de chute de la masse est uniforme et est inférieur à la vitesse

va s’immobiliser ; la suite du mouvement ne sera pas considérée ici. Le coefficient de frottement S/rouleau sera noté μ , il ne sera pas fait de distinction entre les coefficients de frottement dynamique ou statique. uur r r g désigne le vecteur accélération due à la pesanteur, soit g = − g ey . On note X = X (t ) , l’abscisse r r du point G à un instant quelconque, ℜ1 = T1 e x + N 1 e y , ℜ 2 = T2 e x + N 2 e y , les actions des rouleaux sur S appliquées en I1 et I2. Dans la suite du problème, on

 I Trainée : Nous venons de voir le phénomène de portance mais cela engendre la trainée car il ne peut pas y avoir de portance sans trainée. En effet, comme vient de l'expliquer Arthur les deux fluides d'air qui parcourent la pâle ne vont pas à la même vitesse et n'ont pas la même direction, provoquant ainsi une turbulance à l'arrière de la pâle lorsqu'il se rejoignent. Ces turbulences ralentissent considérablement l'hélicoptère, inversement, moins il y a de trainée plus, l'hélicoptère avancera