Thandie Newton

i^n=i^(4q+r)=〖(i^4)〗^q×i^r=i^r Exemple : i^2008=i^(4×502+0)=i^0=1 ; i^2011=i^(4×502+3)=i^3=-i Identités remarquables 1-z^n=(1-z)(1+z+z^2+⋯+z^(n-1)+z^n )⟺1+z+z^2+⋯+z^(n-1)+z^n=(1-z^n)/(1-z) ,z≠1 Formule du binôme de Newton et Triangle de pascal NB : les coefficients : peuvent être calculé par le triangle de pascal ci-dessous : Exercice d’application 3: Résoudre dans C l’équation :(3iz+2-i)((1+i)z-1+i)=0 Résoudre dans C X C : {█(2z_1-z_2=i@-2z_1+3iz_2=17)┤

traite les données dans le logiciel regressi. On dérive y par rapport au temps et on obtient : [pic] vitesse limite : vl = 0,87 m/s vitesse initiale : v0 = 0,1 m/s I. Hypothèse d’une force en –k(v : On applique la seconde loi de Newton au système bouchon et on obtient : [pic] Avec [pic] ( poids) ; [pic](poussée d’Archimède) et [pic] En projetant sur un axe vertical vers le bas on obtient : [pic][pic] Quand v = vl on a [pic] et [pic] On a aussi :[pic] Méthode d’Euler :

statique. Le schéma ci-dessous représente les forces qui seront utilisées dans l’équation qui servira à déterminer ce coefficient. On sait que le frottement statique est donné par la formule théorique : fsmax=μs∙N À l’aide de la deuxième loi de Newton, on peut calculer la somme des forces en y à l’aide de l’équation : Fy=N-mgcosθ=may=0 N=mgcosθ De cette équation, on peut trouver la valeur de la normale N, qui est égale au poids en y de la masse choisie, soit sin. Il n’y a pas d’accélération

INTRODUCTION 2 1ère Partie : lois de Newton 2 2ème Partie : Conservation de la quantité de mouvement. 3 3ème Partie : Conservation de l’énergie cinétique totale. 3 4ème Partie : Le référentielle barycentrique. 4 Annexes. 5 INTRODUCTION Ce TP a pour but de vérifier quatre lois : les trois lois de Newton et la loi de la conservation de la quantité de mouvement. On déterminera aussi la nature du choc effectué. 1ère Partie : lois de Newton 1) Voir annexe 2) Le mouvement des

Méthode des Trapèzes La méthode d'approximation d'une intégrale ainsi dénommée repose sur le calcul de l'aire d'un trapèze, vue comme l'intégrale d'une fonction affine f sur IR, donc du type :" f(x) = Ax + B" , pour tout couple (a;b) de réels, on a, comme le montre un calcul sans difficulté particulière : f(x)dx = [A + Bx = (b - a)x , car  b 2 − a 2  =  b − a   b  a  Cette formule d'intégration est à rapprocher de celle qui donne l'aire d'un trapèze, si on interpréte, dans

| | | | | | | IV- Principe d’inertie (ou première loi de Newton) Une action mécanique permet de modifier le mouvement d’un système, de le maintenir en équilibre ou de le déformer. Une force modélise une action mécanique exercée sur le système. Elle est représenté par un vecteur indiquant le point d’application

Classe de 2nd Physique Chapitre 9 Chapitre 9 : La gravitation universelle : Introduction : Activité documentaire : act n°1 I Loi de la gravitation : 1) Définition : Deux corps A et B, assimilables à des points, s’attirent mutuellement. L’attraction qu’ils exercent l’un sur l’autre est : Proportionnelle à leur masse mA et mB. Inversement proportionnelle au carré de la distance d entre les deux points. Les forces qui modélisent cette interaction mutuelle a les caractéristiques suivantes

quantités de mouvement p1 et p2 des deux mobiles. Que constatez-vous ? On considère maintenant le système formé par l’ensemble des deux mobiles. Faire l’analyse des forces qui agissent sur ce système et les schématiser. Appliquer la 2ème loi de Newton (principe fondamental de la dynamique). Que peut-on en déduire quant à la quantité de mouvement du système ? Les faits expérimentaux sont-ils en accord avec cette déduction ? III.Analyse du cas de la fusée 1.Analyse de document Alors qu’il est

La mécanique classique, telle que fondée par Newton notamment, suppose la réversibilité des phénomènes de manière implicite. En effet dans toutes les équations fondamentales, le temps est renversable, c'est-à-dire que le changement de la variable temps t en -t laisse les équations fondamentales invariantes. Ainsi pour la mécanique classique, « dérouler le film » d'une évolution physique à l'envers est tout à fait acceptable. Or cette vision heurte le bon sens et, pour les phénomènes simples, un

TP: La chute des satellites Le lancement des satellites : Le problème : Après Galilée, Newton s'intéressa à la chute des corps. D'après son traité : Philosophia naturalis principia mathematica (1687), Newton expose la loi de gravitation universelle qui explique que les forces qui régissent les mouvements des astres sont de même nature que celle qui attire un corps vers le sol. Mais, d'après l'étude précédente, tout satellite devrait donc s'écraser sur la Terre