Relativité galiléenne

Réaction d’un jet I- But de la manipulation : C’est la mise en évidence et la mesure de la force d’impact d’un jet sur des obstacles fixés de différentes formes, et on trouve 3 formes distinctes : Profil plan (angle 90°) Profil conique (angle 120°) Profil hémisphérique (angle 180°) Application du théorème de la quantité de mouvement : On appelle quantité de mouvement d’un point matériel de masse –m- se déplaçant suivant une trajectoire T, le produit de la masse par la vitesse du déplacement

chambre à vide pour que les forces de frottement ainsi que la poussée d'Archimède exercées sur le miroir soient nulles. 2. a) Système : Référentiel : terrestre, considéré galiléen b) Bilan des forces extérieures appliquées au système : son poids Zoom c) Appliquons la 2e loi de Newton : Dans un référentiel galiléen, Or (car m ne dépend pas de t). Donc De plus, On obtient donc , c'est-à-dire . d) Projetons cette relation sur l'axe (Oz). On obtient : e) , donc où C1 est une constante

torseur dynamique de A par le champ [pic]où [pic]est l'accélération de A. Si une force s'applique sur le point A, le principe fondamental de la dynamique énonce qu'il y a identité entre le torseur des forces et le torseur dynamique dans un référentiel galiléen (mécanique des solides). • Le champ de moments nuls s'appelle le torseur nul. Il correspond à un champ de forces dans le cas statique. • Un couple est un champ vectoriel uniforme, donc représenté par un torseur dont la résultante est nulle

1 - Trajectoire sur un disque en rotation Imaginons que nous sommes dans un espace à deux dimensions. XOY est un repère galiléen. Un mobile M parcourt l'axe OX d'un mouvement rectiligne uniforme de vitesse . Il n'est donc soumis à aucune accélération. Un disque centré en O porte le repère xOy. Si le disque ne tourne pas, la trajectoire de M sur le disque à partir de 0 suit un rayon jusqu'au bord du disque (figure 1). Mettons le disque en rotation à une vitesse uniforme de radians.s-1. La trajectoire

d’une énergie potentielle. L’énergie potentielle de pesanteur est égale à Ep = mgz + cste = − mgk + cste et Ep (∞) = 0 soit Ep = − mgk . r r B.2.5 On applique le principe fondamental de la dynamique à la bille dans le référentiel d’étude − → − → galiléen. On a alors m→ = RN − mg − soit en projetant a uz ˙ m(¨ − rθ2 ) = Rr r ˙ m 1 d (r2 θ) = 0 r dt m¨ = −mg + Rz z → ˙ La projection du PFD suivant − permet de déduire que C = r2 θ est une constante du mouveuθ ment. 1 ˙ ˙ ˙ B.2.6 L’énenergie cinétique

l'approximation newtonienne: • • • : énergie cinétique (J) : masse du solide (kg) : vitesse du solide (m.s-1) Théorème de l'énergie cinétique La variation de l'énergie cinétique pour un solide ponctuel de masse m constante dans un référentiel galiléen, parcourant un chemin entre les points A et B est égale à la somme des travaux des forces ( ) appliqués au solide lors du déplacement. • • • • : Variation de l'énergie cinétique (J) : masse du solide (kg) : vitesse du solide (m.s-1) : somme

Mécanique 203-NYA-05 étude d’un mouvement rectiligne uniforme Parties prélaboratoires INTRODUCTION : DANS LA VIE DE TOUS LES JOURS, NOUS SOMMES TOUS EN PRÉSENCES DE PHÉNOMÈNE PHYSIQUE, QUE CE SOIT LA VITESSE A LAQUELLE ON ROULE SUR UNE ROUTE OU TOUT SIMPLEMENT QUAND NOUS MARCHONS. Dans le cadre du cours de mécanique, nous avons fait une expérience sur le mouvement rectiligne uniforme. Le contexte de cette expérience est scientifique. Le but de l’expérience est de déterminer la vitesse

Exercice 3 : Départ en vacances Dans le référentiel terrestre galiléen, le système étudié est la caravane. Elle est soumise à 3 forces : - son poids : [pic] - La réaction de la route : [pic]qui est perpendiculaire au sol si on néglige les forces de frottement - la force exercée par la voiture : [pic] a. D’après la 3  loi de Newton (ou principe d’interaction), on a : [pic][pic] b. Si la voiture accélère, la caravane accélère également donc [pic] est dans le sens du mouvement

nous l’avons vu précédemment, celui-ci s’applique dans tout référentiel Galiléen. Comment alors e¤ectuer une étude dynamique en référentiel non Galiléen ? Les forces sont a priori les mêmes, alors que l’accélération du point étudié est di¤érent. Peut-on tout de même généraliser le principe fondamental de la dynamique ? On verra dans ce chapitre que le PFD peut e¤ectivement se généraliser dans les référentiels non Galiléens mais à condition d’ajouter des forces que l’on appellera forces d’inertie

mouvement à cet instant - norme : la valeur positive [pic] Les coordonnées du vecteur vitesse dans le repère (O, [pic], [pic], [pic]) sont : [pic] Deuxième loi de Newton (aspect semi quantitatif) Un rappel du cours de 1S Dans un référentiel galiléen, si le vecteur vitesse du centre d'inertie varie, la somme des forces qui s'exercent sur le solide n'est pas nulle. La variation, entre deux instants, du vecteur vitesse et la résultante des forces, appliquées entre ces deux instants, ont la même