Poussée d'Archimède

de la statique des fluides . . . . . . . . 2.2 Équilibre d’une atmosphère isotherme. Facteur de Boltzmann. 2.2.1 Variation de la pression avec l’altitude . . . . . . . . 2.2.2 Généralisation . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.3 Poussée d’ARCHIMÈDE. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 7 7 9 9

fondamentale de la statique des fluides . . . . . . . . 2.2 Équilibre d’une atmosphère isotherme. Facteur de Boltzmann. 2.2.1 Variation de la pression avec l’altitude . . . . . . . . 2.2.2 Généralisation . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.3 Poussée d’ARCHIMÈDE. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Systèmes thermodynamiques 3.1 Définitions . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2 Équilibre thermodynamique . . . . . . 3.3 Variables thermodynamiques . . . . . . 3.4 Transformations thermodynamiques . . 3

fondamentale de la statique des fluides . . . . . . . . 2.2 Équilibre d’une atmosphère isotherme. Facteur de Boltzmann. 2.2.1 Variation de la pression avec l’altitude . . . . . . . . 2.2.2 Généralisation . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.3 Poussée d’ARCHIMÈDE. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 7 7 9 9 10 10 Systèmes thermodynamiques 3.1 Définitions . . . . . . . . . .

significative à laquelle le barrage doit faire résistance est évidemment la poussée de l'eau sur la paroi, poussée qui peut être décomposée en deux forces différentes: - la poussée hydrostatique exercée par l'eau sur son parement exposé à la retenue d'eau - les sous-pressions (poussée d’Archimède), exercées par l'eau percolant dans le corps du barrage ou la fondation Cette dernière est moindre comparée à la poussée hydrostatique, mais doit nécessairement être prise en compte lors de l'élaboration

endroit. Mais cette variabilité s’explique par les des facteurs internes et externes à ce phénomène. La chute de la pomme suit les lois de la gravité qui l’attire vers le sol, mais également la force du vent qui déviera sa chute plus ou moins, la poussée d’Archimède qui influera de même sa trajectoire, ainsi que son poids et l’hétérogénéité de sa surface. Cela nous permet de s’intéresser en partie au déterminisme, qui s’oppose au principe même de la liberté en décernant à chaque phénomène une raison particulière

de pression entre ces deux points. L'écoulement est supposé parfait et stationnaire, et le fluide est supposé incompressible (masse volumique constante) ; l'effet du champ de pesanteur est nul (l'air capté flotte dans l'air "autour", la poussée d'Archimède équilibre exactement le poids de l'air, dont l'éventuel travail - même en supposant une variation d'altitude - est ainsi annulé). On applique le théorème de Bernoulli deux fois, d'une part entre l'amont et le point juste avant, d'autre part

sont à la pression atmosphérique Pa uniforme. Calculer la résultante des forces de pression s’exerçant sur la porte. Calculer le moment résultant des efforts de pression au point A et démontrer qu’il existe un point où le moment est nul (centre de poussée). Faites d’abord le calcul dans le cas α = 0, ensuite dans le cas général 0 ≤ α ≤ π/2. z Pa α Pa H h O A x Fig. 7 – Porte d’ecluse Exercice 8 On retourne un bol au-dessus de l’évacuation d’un évier, puis on remplit l’évier. On obtient donc une

le temps. J’ai commencé par ce point car c’est celui qui m’apparaît le plus contestable. Il s’inscrit dans la droite ligne des récits mythiques de l’émergence d’une découverte, de la pomme de Newton ou du fameux « Eureka » d’Archimède dans sa baignoire découvrant la poussée qui porte son nom. Les historiens des sciences ont appris à se méfier de ces récits qui concentrent autour d’une seule personne et à un instant t l’ensemble d’une révolution scientifique : c’est ce type de représentations

− → Π négligeable − → −k v − → • une force de frottement : −k v qui s’oppose au mouvement et qui est proportionnelle à la vitesse Le coefficient k est déterminé par la forme du corps et de la compostion de l’atmosphère terrestre. − → • la poussée d’Archimède : Π que l’on négligera en raison de sa faible influence. On oriente l’axe du déplacement vers le bas M − → mg axe du déplacement D’après le second principe de la dynamique on a : − → ma = −−→ ∑ Fext − → − → = mg − kv en projetant sur

froid et plus on s'éloigne de la dorsale, plus l'isotherme 1300°C est profond. Plus vieux plancher océanique sur terre : 180 millions d'années. Les forces exercées sur la plaque plongeante : - Le poids P : vertical, orienté vers le bas - La poussée d'Archimède A : verticale, orientée vers le haut - Les frottements f : force verticale, opposée au mouvement • ? = .? ? = ρ?? .??? .? • ? = −ρ?? .??? .? • ? = 2? .? .? Page En déduire la valeur de la force ? = ?− ?: 12 ? = ?− ? =??? .??? .? −???