Oz

Débit d’écoulement, V1 : vitesse à l’entrée et V2 : vitesse à la sortie. Application au calcul de la force d’un jet sur un obstacle : EXEMPLE : Plaque plane En projetant sur l’axe Oz, on écrit : - P – Rz = ρ Q (0-V1) = - ρ Q.V1 Avec, P : poids du liquide, Rz : Composante sur l’axe Oz de la force extérieure appliquée au liquide ou réaction de la plaque sur le jet. L’action du jet sur la plaque est donc égale à : -Rz , d’où : P + Rz = ρ Q.V II- Installation expérimentale : Appareil

27168 MR MU MX NB NF MT MW NA NE NH M7 / OY 2C 2F NK / OL 6400 N° 2054 – IMPRIMERIE NATIONALE Avances et acomptes TOTAL III Participations évaluées par mise en équivalence FINANCIÈRES IY IZ / IO I1 I2 I3 I4 172768 NI / OW / OZ 2D 2G 2H Autres participations Autres titres immobilisés Prêts et autres immobilisations financières TOTAL IV TOTAL GÉNÉRAL (I + II + III + IV) 184096 / OM * Des explications concernant cette rubrique sont données dans la notice n° 2032

(+15mm / 0.5 in.) pour plus de puissance ➢ Junior (660mm / 26 in.) TECHNOLOGIE > AERO MODULAR + CORTEX SYSTEM + GT ← Tamis : 645 cm² / 100sq. in. ← Longueur : 685mm / 27 in. ← Plan de cordage : 16 X 19 ← Poids : 300g / 10.6 oz ← Equilibre : 320 mm / 7 pts HL ← Composition : Graphite / Tungstène |Caractéristiques |Fonctions |Avantages | |( La raquette de Rafael Nadal et

12 4 0 2 1 1 z+ . Donc et la distance de M au point F est x2 + y2 + z − 4 4 1 1 = x2 + y2 + z − 4 4 1 1 ⇔ z2 + z + = x2 + y2 + z2 − 2 16 2 d(M, P) = MF ⇔ z + 2) a) La surface (S) est une surface de révolution d’axe (Oz) et le plan d’équation z = 2 est perpendiculaire à (Oz). Donc, l’intersection de (S) avec le plan d’équation z = 2 est un cercle. b) Un point M(x, y, z) est dans l’intersection de (S) avec le plan d’équation x = 0 si et seulement si intersection est donc une parabole. z 6 5 4

de rayon R, de centre M’. Le « récepteur » est une masse ponctuelle m représentée par le point M, nous admettrons que ce point M se situe en dehors de la distribution de masse « source ». L’axe M’M est un axe de symétrie, nous le désignons comme axe Oz, et nous attribuons respectivement la cote 0 au point M’ (M’ est l’origine du repère) et la cote z à M. Un point H de la sphère « source » est positionné par ses coordonnées sphériques r, α et θ . Le découpage de la sphère « source » qui conduit au

$1(& 14*  & 4"6%3"*4 .ÏDBOJRVF EFT ýVJEFT 3FMBUJPO EF #FSOPVMMJ L’axe Oz est pris selon la verticale ascendante. ** ‰ %ZOBNJRVF EFT ýVJEFT QBSGBJUT ²DPVMFNFOU TUBUJPOOBJSF JODPNQSFTTJCMF FU JSSPUBUJPOOFM EVO ýVJEF IPNPHÒOF Fluide parfait : on néglige la viscosité et la tension superficielle. P v2 + +gz =C ; µ 2 ²RVBUJPO E&VMFS On considère un fluide parfait, dans le champ de pesanteur #» g considéré comme uniforme, étudié dans un référentiel R galiléen. Le principe fondamental

d’atelier vous confie la mise en place du véhicule sur le banc de contrôle. Question n° 3 2 points Donnez la définition d’une mise en assiette d’un véhicule : Mettre en référence le soubassement d’un véhicule dans les trois dimensions [Hauteur (OZ) ; Largeur (OY) ; Longueur (OX) ] par rapport à un appareil de mesure afin d’analyser la totalité des points constructeurs, permettant de réaliser un diagnostic. 7 Question n° 4 3 points Donnez la définition des termes suivants : Points

4 1 2.54 10 1 12 36 39370.1 63360 2.54 10 3.048 10 9.144 10 1000 3.048 10 9.144 10 1 5 1.60934 10 160934 1609.34 1.60934 Conversions des masses g g kg oz Pound (lbm) US ton 1 1000 28.3495 453.592 907185 kg 10 -3 6 Pound (lbm) 2.20462 10 2.20462 6.25 10 1 2000 -2 -3 oz 3.5274 10-2 35.274 -2 -1 US ton 1.10231 10 1.10231 10 3.125 10 5 10 1 -4 -6 -3 1 2.83495 10 4.53592 10 907.185 1 16 32000 -5 7 Conversion d’énergie J J Wh kp m kcal BTU

directions Ox, Oy, et Oz. Leurs e surfaces nodales (lieux des points o` ces orbitales s’annulent) sont des plans, respectivement Oyz, Oxz u et Oxy, perpendiculaires aux directions Ox, Oy et Oz. D’une mani`re plus g´n´rale, le nombre de plans e e e nodaux est ´gal ` . Le nombre de ces plans passant par l’axe OZ est ´gal ` |m|. e a e a Le moment cin´tique e Z 10 + θ - Fig. 1 – Sch´ma de l’harmonique sph´rique Y10 (θ, φ). L’angle θ e e est rep´r´ par rapport ` l’axe OZ. On porte sur chaque

Elle peut tourner autour de son axe horizontal coïncidant avec Oz. Cette partie 1 est soumise à un couple de moment Γe z par un moteur d’entraînement extérieur et non figuré sur les schémas n°3 et 4 (Γ est strictement positif et constant au cours du temps). Le vecteur vitesse de rotation de 1 est donc noté Ω1 = ω1 e z ; le moment d’inertie relativement à Oz est noté J1. La partie 2 possède également une symétrie de révolution autour de Oz, son barycentre coïncide avec le point O. La partie 2 tourne