V2

totale par unité de poids du liquide reste constante ( dH/dx = 0 ) . D’après le schéma , on peut donc écrire que : 19 P v P v Z 1  1  1  Z 2  2  2  H  C ste g 2 g g 2 g Cette équation s’écrit donc dans le cas général : 2 2 P v2 Z   H  C ste g 2 g b.- Cas des Fluides réels ( visqueux ) : Equation de Bernoulli pour un Fluide Parfait Contrairement au fluide parfait non visqueux , la charge H pour un fluide réel visqueux diminue dans la direction de l’écoulement (

par unité de poids du liquide reste constante ( dH/dx = 0 ) . D’après le schéma , on peut donc écrire que : 19 2 2 P v P v Z 1  1  1  Z 2  2  2  H  C ste g 2 g g 2 g Cette équation s’écrit donc dans le cas général : P v2 Z   H  C ste g 2 g : Equation de Bernoulli pour un Fluide Parfait b.- Cas des Fluides réels ( visqueux ) Contrairement au fluide parfait non visqueux , la charge H pour un fluide réel visqueux diminue dans la direction de l’écoulement

Vous avez dit .... LED ??? DOCLED V2 Page 1 / 14 Bonjour. Le but de ce document est d'éclaircir certains points de fonctionnement de ces composants très pratiques que sont les LEDS. Il décrit dans les grandes lignes le principe de ces composants, sachant que les valeurs données ici sont généralistes devront être remplacées par les valeurs spécifiques au type de LEDS que vous utiliserez. GENERALITES Une LED est une diode. Son fonctionnement s'apparente donc à celui de toute autre diode. Son

V1, l’autre dans l’acier avec la vitesse V2, plus élevée. Le capteur reçoit donc deux perturbations. 2. Notons τ1 et τ2 les durées de propagation des deux signaux ; on a τ1 < τ2, et on peut écrire : τ1 = D V1 et τ2 = D V2 . La durée séparant les deux signaux est τ = τ2 − τ1, d’où la relation recherchée : τ = D  1 V2 − 1 V1  , D = V1V2 V1 − V2 τ. 1 2 3. Application numérique : D = 4, 8 km(on peut laisser les vitesses V1 et V2 dans les unités données par l’énoncé lors

jambes tendues à l’oblique . P2 bloque ses pieds sous ceux de P1. 9 TRIOS STATIQUES VOLTIGEUR A L’ATR A = 0,2 pts B = 0,4 pts C = 0,6 pts D = 0,8 pts B1 C1 D1 P2 P2 P1 P1 B2 P2 C2 P1 D2 V1 V1 V2 V1 V2 V2 A3 B3 C3 D3 P2 P2 P1 P2 P1 P2 P1 P1 A4 C4 D4 P2 P1 A5 B5 C5 C6 10 D6 TRIOS STATIQUES VOLTIGEUR A L’ATR A = 0,2 pts B = 0,4 pts C = 0,6 pts D = 0,8 pts B1 C1

entre l'énergie cinétique avant et apres l'approche de Vénus. Masse (totale)= 2150+350+(3132-1/10 3132) Masse(totale)=53,2.10²kg Avec la vitesse V4 qui correspond à avant l'approche et V2 à apres l'approche de Vénus, on a : V1=37km/s=37.10³m/s et V2= 41.10³m/s D'où Ec2-Ec1=(1/2 x m x V2²)-(1/2 x m x V1²) A.N : Ec2-Ec1= (½ x 53,2.10² x (41.10³)²) – (½ x 53,2.10² x (37.10³)²) Ec2- Ec1= 8,30.10(p11) J Il y a donc une augmentation de l'énergie cinétique alors que l'énergie

V+=V2R21R1+1R2=V2R2R2R1R2+R1R1R2=V2R1R1+R2 De plus on a : ε=V+-V- ε=V2R1R1+R2-V1 Or si ε&gt;0, alors V2=+Vsat, donc : 0&lt;+Vsat×R1R1+R2-V1 0&lt;15×R1R1+R2-V1 0&lt;15×1111+99-V1 0&lt;1,5-V1 Donc t’en que V1&lt;1,5V, nous aurons V2=+Vsat. On peut également dire que si ε&lt;0, alors V2=-Vsat, donc : -Vsat×R1R1+R2-V1 -15×R1R1+R2-V1&lt;0 -1,5-V1&lt;0 -1,5&lt;V1 Donc t’en que V1&gt;-1,5V, nous aurons V2=-Vsat. Les 2 tensions de basculement pour V1 sont donc -1,5V et +1,5V. II. Etude du relaxateur :

vecteurs v et w est définie par v − w = v + (−w). 4.1.1 Systèmes de coordonnées Si l’on choisit un système de coordonnées pour le plan (resp. pour l’espace), un vecteur peut alors s’écrire en composantes :   v1 v1 v= , respectivement v = v2  . v2 v3 y v2 ✑ ✑ ✑ v✑✑ ✑ ✑ ✑ ✑ v1 O x Figure 6.2 Dans cette représentation, l’origine du vecteur est toujours le point O = ( 00 ), intersection des axes de coordonnées x et y. Dans le cas de l’espace à 3 dimensions, on choisit toujours un système d’axes

H2O2(aq) + 2e- + 2H+(aq) = 2H2O(l) 3.3. tableau descriptif de l’évolution du système : relation stœchiométrique état initial au cours de la transformation état final état final si la transformation est totale 0 x xf xmax H2O2(aq) C2.V2 C2.V2-x C2.V2-xf C2.V2-xmax + 2 I (aq) excès excès excès excès – + 2 H3O (aq) = excès excès excès excès 0 x xf xmax + I2 (aq) + 4 H2O( l ) solvant solvant solvant solvant 3.4. x(t) de la réaction en fonction de [I2](t). A un instant t la quantité

considérons exclusivement le régime permanent établie. Équation de continuité Considérons une conduite avec une section d’entrée S1 et une section de sortie S2 (tel S1&gt;S2, de vitesse V1 et V2, de masse m1 et m2 contenue dans L1 tuyau de la partie 1 et L2 tuyau de la partie 2, s’écoulant à t1 et à t2) Entre l’instant t1 et l’instant t2, s’écoule le temps t. La masse de fluide se déplace d’une longueur