Perméabilité magnétique

volume V : ∫∫ B dS = ∫∫∫ S V divB dV (Théorème d’Ostrogradski) or à chaque instant B est à flux conservatif (Φ = cste= ∫∫BdS ) On a ainsi ∫∫ B dS =0 S soit ∫∫∫ V divB dV =0 d’où divB = 0 (conservation du flux du champ magnétique) Soit un contour C fermée et une surface s’appuyant sur ce contour : ∫C Bd ℓ = µ0 ∫∫S j dS = µ0Itot (Théorème d’Ampère) or ∫C Bd ℓ = ∫∫SrotBdS ⇒ rotB =µ0 j (Forme locale du théorème d’Ampère) 7 II- Les équations de Maxwell II-1 Equations

r1 r2 − r1 c) N = d) N = 2 a cosα a sin α S uz α r1 a r2 z 2. On désigne par dN le nombre de spires dont la cote est comprise entre z et z + dz. On considère que ces dN spires ont la même circonférence et qu'elles créent le même champ magnétique. Exprimer dN. dz dz b) dN = a) dN = a cosα a sin α dz dz c) dN = d) dN = a tan α 2 a sin α 3. R= ρ s La résistance R d'un fil de résistivité ρ, de section s et de longueur . Calculer R. est donnée par la relation a) R = ρ r2 − r1 3

d’induction dû à la variation du champ magnétique. A.4.1. Rappeler les équations de Maxwell dans le vide sous forme locale et donner leurs expressions intégrales ainsi que leur signification physique. A.4.2. En raisonnant sur les symétries du dispositif, déterminer la direction du champ magnétique et donner la forme des lignes de champ du champ magnétique. r A.4.3. Etablir l’expression du champ magnétique B sur Σ en fonction de dq/dt, a, perméabilité magnétique du vide). r A.4.4. Donner l’expression

convergent en deux points diamétralement opposés de la pierre, comme les lignes de longitude de la terre (voir figure XI.1). Cette observation, faite en 1269 par Pierre de Maricourt, l'a conduit à appeler ces deux régions d'un aimant des pôles magnétiques. Figure XI.1. Lorsqu'une aiguille aimantée est suspendue, libre de s'orienter, l'une de ses extrémités pointe approximativement vers le pôle nord géographique de la terre, c'est pourquoi cette extrémité, est appelée pôle nord de l'aiguille

thermique d'une plaque Le chauffage suivi d'un refroidissement rapide d'une plaque d'acier ou « trempe de l'acier » assure l'augmentation de la dureté en surface de la plaque. Données numériques générales: vitesse de la lumière dans le vide: perméabilité magnétique du vide: permittivité absolue du vide: constante de Stefan: Données numériques pour l'acier: conductivité électrique: =6.106 S.m−1 =7850 kg. m−3 c=640 J.kg −1 . K −1 =46 W.m−1. K −1 grandeurs apparaissant dans l'équation de Fourier, relatives

l’ICNIRP, c/o Dipl.-Ing. Rüdiger Matthes, Bundesamt für Strahlenschutz, Institut für Strahlenhygiene, Ingolstädter Landstrasse 1, D-85764 Oberschleissheim, Allemagne. Guide pour l’établissement de limites d’exposition aux champs électriques, magnétiques et électromagnétiques Champs alternatifs (de fréquence variable dans le temps, jusqu’à 300 GHz) (*) ette publication a pour principal objectif l'établissement d'un guide destiné à limiter l'exposition aux champs électromagnétiques à des niveaux

électromagnétique transporte de l’énergie magnétique, et se propage à la vitesse de la lumière dans le vide. Deux modélisation différentes des ondes ont étaient créées : Le modèle ondulatoire et le modèle corpusculaire. 1 Le modèle ondulatoire Dans le modèle ondulatoire l’onde est une perturbation énergétique de nature électrique, n’occasionnant aucun déplacement de matière. Elle est la combinaison d’une perturbation électrique et d’une autre magnétique. Ces deux perturbations oscillent sur

orthogonal au plan méridien magnétique. Au centre de cette bobine est placée une petite aiguille aimantée horizontale mobile autour d’un axe vertical (∆’). Le groupe d’élèves lance un courant électrique d’intensité I dans le solénoïde et constate que l’aiguille dévie d’un angle α . 4-1-1. Faire un schéma où seront représentés la bobine en indiquant le sens du courant, le vecteur v v champ magnétique BC créé par le courant, le vecteur BH composante horizontale du champ magnétique terrestre, la position

………………………………………………….……29 5. Les techniques de surveillance d’état ………………………………………………………………….………30 5.1. Surveillance électromagnétique ……………………………………………………………………………30 5.1.1. Surveillance du couple ……………………………………………………………………………….30 5.1.2. Surveillance du flux magnétique ……………………………...………………………………………31 5.1.3. Surveillance du courant …………………………………………...………………………….………31 5.1.3.1. L’approche du vecteur de Park …………………………………………………………………32 5.1.3.2. Surveillance de courant de séquence inverse ……………………………………………………33

contenter de s’intéresser à un champ tournant uniquement au voisinage du point O. De par la structure des machines (entrefer fin entre rotor et stator ferromagnétiques), le champ tournant va se retrouvé localisé dans l’entrefer (si le matériau est de perméabilité quasi infinie, H est quasi nul dans les parties ferromagnétiques). De plus, en répartissant les bobinages du stator judicieusement, on va pouvoir faire en sorte que la composante radiale de H dans l’entrefer évolue sinusoïdalement en fonction de