Oz

‘ ¿É˘˘ ˘ HCG ,iô˘˘ ˘ NCG Iô˘˘ ˘ ˘e óªfi ÒÑμdG ÖYÓdG ¿CÉH ¬°†aQ áμjôJ ƒHCG ΩGóbCG ÚH Iôc ¿ƒμj ,…ô˘˘ °üŸG Ωɢ˘ ¶˘ ˘ æ˘ ˘ dG ᢢ eRC’G ¿É˘˘ HEG ±ô˘˘ °ûŸG ¬˘˘ Ø˘ ˘bƒ˘˘ e ó˘˘ ©˘ ˘ Ñ˘ ˘ a áª∏c ∫ƒb ¢†aQ å«M ,ájô°üŸG ájôFGõ÷G …ô°üŸG ΩÓYE’G ∫hÉM PEG ,É¡©bƒe ÒZ ‘ ™≤æà°ùŸG ¤EG ¬LGQóà°SG ¢UÉÿGh »ª°SôdG ¬æμd ,ø°ùM ΩCGƒàdG Qhóæ¨dG ¬«a ôL …òdG ,ô°üŸ ¿ÉeC’ÉH ¬∏dG ƒYój ¬fEG ∫ƒ≤dÉH ≈ØàcG π˘˘©˘ L …ò˘˘dG ìɢ˘ÑŸG ΩÓ˘˘ μ˘ ˘dG ø˘˘ Y âª˘˘ °Uh ,§≤a IôμdG óæY ¬YGóHEG ∞bƒàj ’ áμjôJƒHCG .ÊÉ°ùfE’G ¬ÑfÉL ‘ ɉEGh ≈°SÉ`` `æàj

IV.2.2 Sphère chargée en mouvement de rotation Rappel : une spire circulaire de rayon a, parcourue par un courant d’intensité I, crée en un point M de l’axe Oz de cette spire, un champ magnétique B(M) de la forme : µI B (M) = 0 sin 3 θ e z où ez est un vecteur unitaire de l’axe Oz et ș le demi-angle au sommet 2a du cône de sommet M d’axe Oz s’appuyant sur la spire. 13/15 Tournez la page S.V.P. La sphère, de densité surfacique de charges ı, tourne autour d’un diamètre, porté par z’z, à la vitesse

∆ g(ρ,θ,z)ρ dρ dθ dz 0. Le calcul du jacobien est facile D ( x,y,z) = ρ et on a encore ρ D (ρ,θ,z) 2.4. Coordonnées sphériques On notera sur la figure la définition des coordonnées sphériques. Math : Les physiciens utilisent l’angle entre Oz et OM qui appartient donc à [0,π ]. Dans la formule, au niveau de la valeur absolue du jacobien, ils échangent ainsi sin φ et cos φ. Attention, parfois, ils changent aussi le nom des angles...   x = ρ cos θ cos φ   y = ρ sin θ cos φ    z =

c3ZL/mS72wwQHjsWSLj4 Bg@9KYR Y1Fv,bw6P./mueHwWYm(lZ7UNVJQYA0Z9T8jk8x74 p71zv ETyTICqkzw _fp-mZmhFbzCVBeS/zuUZHtl/E1-p9ip@5oc(kesh4t DIxU9U4Q 1 1bz40 B3vUJ-yhN9aS(feZffUb9fhd_jsy2zr2BEDBwf v433us_ J4C fVfn/x,c0s(3K kF8iTFIE1o0r D p86s,EUoLxfX 10 ,VcAL8vQG OZ@Vkd_-Q K3tff7(3NP,z9 4zbne0EXQ5jH9UWTbnUp/ObKV1QsMSpy6e.NSqpXb7QVFCGtXXklSRjY43LGrv_VlCfwn7 EozznfmfVXlI2-WJL M,DBi7 HYc4kz0Cr/pgTPFfys1/mqhU0Hgwr3ee4Pxg6if(uAXbvsFFF,BWBEs7U4Cwr4m5r6Ka-IotsfY 8s4 zqVQoa@o@,dB2@8p,4lTBc1.Y4h 0 (owaf/ W)wYvUSwVD5q

Zola se met lui même en scène, dans l'Œuvre sous le patronyme transparent de Sandoz, dans le personnage de l'écrivain. Sandoz est visiblement composé de la réunion du nom de Sand (l'écrivain que dans sa jeunesse Emain disait admirer le plus) et de oz (le début de « Zola », retourné). Il fait dire à Sandoz :« ...J'en sais dont le crâne est trop différent du mien, pour qu'ils acceptent jamais ma formule littéraire, mes audaces de langue, mes bonhommes physiologiques, évoluant sous l'influence des

critique moderne; ce qu'il a fait de mauvais est au-dessous de cette critique. Ce qu'il a fait de bon est bien au-dessus, en raison de cette simplicité. Bertrand TAVERNIER Henry FONDA Jane DARWELL Charley GRAPEWIN John CARRADINE Russell SIMPSON John QUALEN OZ WHITEHEAD Dorris BOWDON Zeffie TILBURY

eclldrl '9 èua^o[ a]sa e se]recurlec oulgC? loN lod se]sl^êld sauolcdo sop sPl éoueullêt-l ns ap u9lcenlls Pl ap Jlcnpap sêpand 9nÔ? ênFlsuoc ,s. '5 ,oap ulnco q B o uauanap ol ts, "rcsed eq ou 9nb:od tq '7 $,2-OZ 'l) 'eselc e optua^ 'as:etBalul elatnb anb ouas ouulnle un se anb  losalold ns e eladsej loç enb ellsenhl 't (gf-ff ';) 'selstuoBePtd soP so; aP soluoru.rlluas sol eluauoc  eqt:csaq 'seuolcoula sel ap oclxgl 1a elundy '7 bZ-Ll'l) 'sefeuosrad sa]uala]lp sol

donc H Oy = S.y G H Oz = S.z G GY Oy S G GZ zG yG O Figure 2.1. Si Oz passe par le cdg., H Oz = 0 . 13 Oz 2.2 Principe de calcul du cdg. pour une section homogène Considérons la section en forme de "I" représentée sur la figure 2.2. Cette section peut être décomposée selon le tableau ci-dessous Y A3 y3 A2 y2 A1 y1 z O Figure 2.2. Aire élémentaire d(G,Oz) Produit A1 y1 H 1 = A 1 y1 A2 y2 H2 = A2 y2 A3 y3 H3 = A3 y3 On a: 3 3 i =1 i =1 H Oz = ∑ H i = S y G = ∑ A

électrostatique. Définition : On appelle doublet électrostatique, un ensemble de deux charges ponctuelles opposées +q et −q séparées d’une distance a. 1 1.2 Généralisation 2 Sur la figure-1, on note que le système présente un invariance par rotation d’axe Oz. De plus, le plan contenant le doublet et le point M, est un plan de symétrie de la distribution. On en déduit que → − → → E (r, θ , ϕ) = Er (r, θ )− + Eθ (r, θ )− ur uθ Enfin, le plan xOy étant un plan d’anti-symétrie, c’est aussi une équipotentielle

décrit dans le repère R(O, x, y, z), Physique I 1999 ; filière PSI direct et supposé galiléen : O est sur le bord de la table, l’axe Ox est horizontal dirigé vers l’extérieur de la table ; l’axe Oy est porté par le rebord de la table et l’axe Oz, vertical, est dirigé vers le bas ; les petits côtés de la tartine sont parallèles à Oy. x • O G θ m g ∧ r ∧ θ À l’instant initial, la tartine, supposée d’épaisseur nulle, est horizontale, sa vitesse est nulle. Les coordonnées de son centre