Mouvements anormaux

Les lois de Newton Les trois lois du mouvement sont énoncées par Isaac Newton en 1687, dans son ouvrage Philosophiae Naturalis Principia Mathematica (Principes mathématiques de philosophie naturelle) I) Première loi : principe d’inertie 1) Enoncé Dans un référentiel galiléen, si la somme vectorielle des forces extérieures qui s’exercent sur le système est nulle (on dit que le système est pseudo-isolé), alors sont centre d’inertie est en mouvement de translation rectiligne uniforme ou au

Mouvement rectiligne uniformément accéléré • Mouvement d’un point matériel se déplaçant en ligne droite avec une accélération constante a(t) v(t) dv(t) = a0 = constante dt – On cherche x(t) – Solution: v(t) = a0 t + v0 , x(t) = a0 t2/2 + v0t + x0 , x O où v0 = v(0) = vitesse initiale où x0 = x(0) = position initiale – On vérifie la solution (quels que soient v0 et x0) en calculant la dérivée seconde de x(t). – Cas particulier: a0 = 0 mouvement rectiligne uniforme

* les forces de frottement Le solide a un mouvement de translation rectiligne uniforme dans le référentiel terrestre considéré comme galiléen, donc, d’après le principe d’inertie : =+++=.On en déduit : +++== 0 Or = = 0 car les forces et sont perpendiculaires au déplacement. Ainsi +=0 d’où =- Or =- 7500 kW  c- f=F Les forces de frottement ont donc une valeur égale à 9,00.104N. Exercice 18 p.85- Saut en parachute a- Le mouvement du centre d’inertie du système est rectiligne et

sur une table à coussin d’air afin de négliger les frottements entre le mobile et la table. Ce mobile, assimilé à son centre d’inertie G, peut osciller horizontalement sans frottement sur une tige parallèle à l’axe Ox (figure 1). On étudie son mouvement dans le référentiel terrestre supposé galiléen. Le point O coïncide avec la position de G lorsque le ressort est au repos. m G O x0 x i Figure 1 1. Équation différentielle associée au système {solide, ressort} et solution. 1

cheveux qui une fois tournée propulse la bobine. Analyse des résultats : « Sur la Terre, pour qu’il y ait un déplacement ou un mouvement, il doit y avoir une force. » Au début de l’expérience, la bobine est au repos, car il n’y a aucun mouvement n’y force qui est appliquée. Selon la 1re loi de Newton, « tout objet tend à demeurer dans la situation (repos ou mouvement uniforme) où il se trouve à moins qu’une force extérieure agisse sur lui. Cette loi porte aussi le nom de principe d’inertie ».

ou d’ions simples indépendants. Mouvements et forces. Référentiel. Solide indéformable par rapport auquel on choisit de décrire le mouvement d’un corps. Il y a 2 grands référentiels : * Référentiel terrestre. * Référentiel géocentrique. Trajectoires. Ensemble de positions successive occupé par un point au cours d’un mouvement. Il y a 3 types de mouvements : * Mouvement circulaire (cercle). * Mouvement rectiligne (droite). * Mouvement curviligne (courbe).

Dans ce chapitre, nous allons étudier les 3 lois qui constituent le fondement de la mécanique. Ces lois furent établies par Isaac Newton (1642 – 1727) (mathématicien et physicien anglais) et elles permettent de relier le mouvement d’un système aux forces qui lui sont appliquées. LES LOIS DE NEWTON Revenons, tout d’abord, sur la 1 ère loi de Newton, qui est en fait une reformulation du principe d’inertie établi en 1687 mais pressenti par Galilée (1564 – 1642) un demi-siècle plus tôt. I- 1ÈRE

gravitation. e e Nous formulerons, au chapitre suivant, les lois de la nouvelle dynamique. Nous ¶crirons en pare ticulier, dans une approche lagrangienne, le lagrangien d'une particule libre et nous en d¶duirons e l'expression de la quantit¶ de mouvement relativiste. Nous d¶montrerons en passant la formule la plus e e c¶lµbre de l'histoire de la physique (nous laissons au lecteur le soin de deviner laquelle). Nous donee nerons ¶galement la forme relativiste du principe fondamental de la dynamique

rota θ=angle Cinématique mouvements de rotations : Mouvement de rotation uniforme : Α(t) = 0 ω(t) = ω0 θ(t) = θ0 + ω0×(t1-t0) Mouvement de rotation uniformément varié : α(t) = α0 ω(t) = ω0 + α0×t θ(t) = θ0 + ω0×(t1-t0) + 1/2×α0×(t1-to)² à retenir : V=R× ω et v²/r= R× ω Cinématique mouvements de translation : x(t) en mètre v(t) en m/s a(t) en m/s² x(t) en mètre v(t) en m/s a(t) en m/s² Mouvement de translation rectiligne uniformément varié : Mouvement de translation rectiligne

d’aéronautique ÉTUDE D’UN MOUVEMENT CIRCULAIRE TP N°3 de physique 1 Réalisé par : Louhi Ismaïl 1ère Année LMD – Groupe 6 Encadré par : Mr Djidjeli Année universitaire : 2012-2013 Introduction : Le mouvement circulaire caractérise le déplacement d'un point matériel dont la trajectoire dans le référentiel considéré est un cercle. La notion de mouvement circulaire est une notion de mécanique du point. En mécanique du solide, il faut distinguer Le mouvement de rotation, pour lequel