Matrice densité

un fil de longueur L avec λ = une densité linéique dq , dl λ en C/m . charge totale sur le fil : ∫ ∫ dq = λ.dl → Q = dq = λ.dl , si λ = cte alors Q = λ.L distribution surfacique : la charge Q est répartie sur une surface S avec une densité surfacique σ = dq ds , σ en C/m² . charge totale sur la surface : ∫ ∫ dq = σ.ds → Q = dq = σ.ds , si σ = cte alors Q = σ.S - distribution volumique : la charge Q est répartie dans un volume V avec une densité volumique ρ = dq 3 dv , ρ en C/m

PROPRIÉTÉS PHYSIQUES PROPRIÉTÉS MÉCANIQUES ET ACOUSTIQUES Les propriétés indiquées concernent les bois arrivés à maturité. Ces propriétés peuvent varier de façon notable selon la provenance et les conditions de croissance des bois. Moyenne Écart-type Densité* : 0,92 0,12 Contrainte de rupture en compression* : Dureté monnin* : 10,2 2,2 Contrainte de rupture en flexion statique* : 137 MPa 38 MPa Module d'élasticité longitudinal* : 20180 MPa 5592 MPa Coeff. de retrait volumique : 0,62 % 0

manipulations 3 Liste du matériel et des matériaux utilisés 3 Détermination de la densité et de l’absorptivité sur un matériau fin : 3 Détermination de la densité et de l’absorptivité sur un matériau grossier : 4 Description des méthodes employées 4 Déroulement des manipulations 4 Les résultats obtenus 5 Analyse des résultats 5 Conclusion 6 Bibliographie 7 ANNEXES 8 Introduction Lors des laboratoires de densités, nous étions suivis par nos deux collaborateurs Monsieur Frédéric Généreux, professeur

Essais d’Identification sur sols AU LABORATOIRE 1. Teneur en eau (la plus facile à déterminer) 2. Poids volumique (humide & solide) 3. L’analyse granulométrique 4. Sédimentométrie 5. Équivalent sable (essai spécifique au sol grenu) 6. Indice de densité (essai spécifique au sol grenu) 7. Bleu de méthylène (essai spécifique au sol fin) 8. Limites d’Atterberg (essai spécifique au sol fin) 9. Teneur en matière organique 2 2. Poids volumique Solide 3 2. Poids volumique Solide 4 3. L’Analyse

FT-02? 9. Si on enlève dans le FT-02 le bloc Sq. Root, quelles sont les modifications visibles? Formule calcul débit ( média liquide) avec un élément déprimogène: Q=5,667*S*(Di)²*SqRt(DP/dr) Unités de mesure: débit: GPM DP: po d’eau Di : po dr : densité relative liquide Rélation Q-PD tube Venturi (modèle lab.) 

coule pas. De même, nous nous attendons à ce qu’un bouchon y flotte. Nous savons par expérience qu’une pierre est “plus lourde” et un bouchon “plus léger” que l’eau. Mais que se passe-t-il si nous lâchons une pierre dans du mercure, métal liquide de densité très élevée? Ou si nous lâchons un morceau de fer dans du mercure? Nous n’avons aucune expérience nous permettant de prévoir le résultat. Nous pourrions nous attendre à ce que le morceau de fer coule. En réalité, la pierre et le morceau de fer flottent

d’un certain nombre de facteurs dont les principaux sont : 1 la densité des particules donnée par : – la masse volumique de la matière en poudre – la quantité d’air enfermée à l’intérieur des particules 2 la quantité d’air intersticiel (air entre les particules). Masse volumique de la matière en poudre La masse volumique de la matière en poudre est donnée par la composition de la poudre. Elle dépend de la quantité et de la densité de chacun des composants et se calcule d’après la formule suivante

• La pression est la variable dʼétat correspondant à la norme de la force pressante surfacique : dF = p dS . ☞ remarque : la pression équivaut aussi à une “densité volumique dʼénergie” correspondant aux interactions microscopiques : 1 Pa = 1 N.m-2 = 1 J.m-3. ◊ remarque : de façon analogue la “tension superficielle” est associée à une “densité surfacique dʼénergie” (si les constituants microscopiques proches de la surface interagissent différemment que dans le reste du volume). 4 3.2. Équilibre

commercialisée ou une solution déjà préparée. Solution liquide : c’est un mélange homogène liquide d’un corps solide, liquide ou gazeux dans un liquide. Masse volumique solution -Densité de solution= Masse volumique eau Nombre de gramme du soluté - Pourcentage

assimilables à des disques de surface S et distantes de e et de même axe 0 Oz (figure 3). Le condensateur est soumis à une diffé(1) σ rence de potentiel U c constante et l’armature supé- U e c rieure (1) (respectivement inférieure (2)) porte une –σ (2) densité surfacique de charge uniforme σ (respectivement – σ ). z Figure 3 a) On néglige les effets de bords, c’est-à-dire qu’on suppose que le champ E 1 créé par (1) est de la forme E 1 = E 1 ( z ) u z . Établir l’expression de E 1 en fonction de σ et ε 0